1. Ускорением, характеризующим приращение линейной скорости переносного вращения по абсолютной величине;
2. Ускорением, характеризующим приращение радиальной скорости относительного движения по направлению.
Этим собственно и объясняется «двойка» в ускорении Кориолиса. Но если предположить, что эти две якобы самостоятельные интерпретации ускорения Кориолиса представляют собой одну и ту же физическую величину, то под сомнение подпадает именно её удвоение.
4.1.1. Физический смысл явления Кориолиса определяется Истинной силой Кориолиса-Кеплера из второго закона Кеплера
В соответствии со вторым законом Кеплера, ошибочно называемом в классической лже динамике вращательного движения законом сохранения не существующей в природе физической величины момента импульса, линейная и угловая скорость при изменении радиуса изменяется обратно пропорционально первой и второй степени радиуса соответственно. Но как известно единственной причиной изменения скорости (импульса) неизменной массы является только сторонняя сила. Найдём эту силу.
Из формулировки второго закона Кеплера (1609 г.) следует радиус-вектор обращающегося тела заметает равные площади за равные промежутки времени (см. рисунок ниже). Здесь Fипэп сила инерции поэлементной поддержки (сила инерции Ньютона). Сила Кеплера является результирующей Fr и Fипэп. А истинная сила Кориолиса проекция силы Кеплера на перпендикуляр к «r».
Площадь, описываемая радиус-вектором за малое время Δt, приближенно равна площади треугольника с основанием rΔθ и высотой r:
dS = ½ * r2 * Δθ
dS / dt = ½ r2 * dθ / dt = ½ * r * V = ½ * ω * r2 = const.
А поскольку секторальная скорость (dS / dt) постоянна, то её производная по времени St равна нулю:
S«(t) = ½ (r(t) * V + r * V»(t)) = 0
где
r(t) = Vr радиальная скорость
V»(t) = aК ист ускорение Кориолиса Истинное;
V = ω * r
Тогда:
Vr * ω * r + r * aК ист. = 0
Сократив на r, получим:
aК ист = Vr * ω
Тогда Истинная сила Кориолиса равна:
Fк ист = аК ист * m = Vr * ω * m
Не трудно показать связь второго закона Кеплера с так называемым законом сохранения момента импульса или углового момента классической лже динамики вращательного движения.
L = m * ω * r2
Тогда:
dS / dt = ½ * L / m
Таким образом, угловая скорость при радиальном движении определяется не только чисто геометрическим масштабированием при неизменной линейной скорости с масштабным коэффициентом-радиусом, что совершенно очевидно и без каких-либо выводов, но и за счёт истинной силы Кориолиса-Кеплера, которая физически изменяет линейную скорость на каждом текущем радиусе. При этом истинная сила Кориолиса-Кеплера, тормозящая тело при радиальном движении от центра вращения и разгоняющая его при движении к центру, вдвое меньше классической силы Кориолиса. Напомним коротко физический механизм, лежащий в основе второго закона Кеплера, изложенный в главе (3.4.3), на примере радиального движения от центра вращения.
В результате ослабления связей с центром вращения при радиальном движении часть энергии связи безвозвратно рассевается в окружающем пространстве. При этом энергия связи, необходимая для установления нового вращения тела на новом радиусе, может быть изъята только из кинетической энергии освобождающегося тела. Отбор необходимой энергии осуществляется за счёт истинной силы Кориолиса-Кеплера, которая является тангенциальной проекции радиальной силы на касательную к спирали. При этом угловая скорость тела уменьшается, как геометрически в результате масштабирования между угловой и линейной скоростью с масштабным коэффициентом-радиусом, так и за счёт непосредственного физического уменьшения линейной скорости через силу Кеплера (см. гл. 3.4.3.).
Таким образом, классическая сила и ускорение Кориолиса, которые определяются при неизменной угловой скорости есть результат компенсации воздействия на вращательное движение физических факторов характеризующих второй закон Кеплера. Это геометрическое масштабирование между угловой и линейной скоростью и истинная сила Кориолиса-Кеплера, которые и определяют физический смысл не только второго закона Кеплера, но и явления Кориолиса, а также произвольного криволинейного движения в целом, которого вне второго закона Кеплера, т.е. без истинной силы Кориолиса-Кеплера не бывает.
Очевидно, что в классическом поворотном движении при неизменной угловой скорости часть поддерживающей вращение силы компенсирует истинную силу Кориолиса-Кеплера. При этом исходная линейная скорость на новом радиусе остаётся неизменной. Эта равновесная часть поддерживающей силы не причастна к ускорению Кориолиса. Дальнейшее восстановление угловой скорости до исходного значения с ускорением Кориолиса осуществляется только за счёт оставшейся части поддерживающей силы. Напомним, что за силу Кориолиса в классической физике принимается реакция на поддерживающую силу.
Осталось выяснить количественное соотношение равновесной статической и неуравновешенной динамической части поддерживающей силы.
Из классической версии явления Кориолиса известно, что полная поддерживающая сила равна (Fпк = 2 * m * ω * Vr). Это вдвое больше истинной силы Кориолиса-Кеплера, равной (Fик = m * ω * Vr). Следовательно, оставшаяся после компенсации истинной силы Кориолиса-Кеплера динамическая часть поддерживающей силы и сообщаемое ей реальное тангенциальное ускорение Кориолиса, равны ровно половине поддерживающей силы. Соответственно реакция на эту динамическую часть поддерживающей силы, т.е. реальная сила Кориолиса, также вдвое меньше классической силы Кориолиса.
Это непосредственно следует из физического смысла второго закона Кеплера и чисто аналитически. Поскольку в отсутствие поддерживающей силы угловая скорость обратно пропорциональна квадрату радиуса, а геометрическое масштабирование угловой и линейной скорости через масштабный коэффициент-радиус обратно пропорционально только первой степени радиуса, то на долю статической и динамической части поддерживающей силы приходится ровно по половине её величины.
Если путём компенсации истинной силы Кориолиса-Кеплера поддерживать на неизменном уровне только линейную скорость переносного вращения, то ускорение Кориолиса будет равно нулю. Возникающее при этом движение по спирали осуществляется только с центростремительным ускорением, что на первый взгляд выглядит парадоксальным. Однако это не равномерное вращательное движение. Его переменное центростремительное ускорение регулируется радиальной силой, периодически изменяющей связь с центром вращения.
При этом геометрический центр кривизны непрерывно изменяет своё положение в пространстве за счёт свободного движения тела по касательной в момент ослабления связи. При этом изменения по направлению радиальной скорости, как такового не происходит. Изменяет направление касательная скорость. А парадоксальность такого псевдо вращательного движения состоит в том, что в классической физике за центростремительное ускорение неоправданно принимается особый вид линейного однородного ускорения вместо разновеликих и разнонаправленных ускорений по изменению направления на самом деле.
В классической физике истинная сила Кориолиса-Кеплера отсутствует. Поэтому в расчёте ускорения Кориолиса она ошибочно исходит из приращения движения, соответствующего полной поддерживающей силе, что приводит к удвоению ускорения Кориолиса. Это требует качественной и соответственно количественной коррекции классической версии явления Кориолиса и анализа причин, по которым классическое дифференцирование не видит этой ошибки.
Начнём с прямолинейного движения, в котором ошибки не столь критичны и ограничиваются лишь некоторым некритичным для истины абстрагированием от реальности. Итак, на рисунке (4.1.1.1) показаны два отдельных участка прямолинейного равноускоренного движения с координатами (18 м, 21 м) и (21м, 26 м) с секундным интервалом внутри каждой пары координат.
Рис. 4.1.1.1
В физике есть известная всем школьная формула пути для равноускоренного движения (S = V0 + a * t2 / 2), из которой следует, что ускорение равно (a = 2 * (S V0 * t) / t2). Как видно, пресловутая двойка не является эксклюзивной исключительно только для явления Кориолиса. Она имеет принципиальное значение для определения ускорения через приращение пути любого равноускоренного движения, т.к. средняя скорость, которая и определяет пройденное расстояние, вдвое меньше мгновенной скорости, достигнутой за счёт ускорения за то же самое время. Однако при определении ускорения через дифференцирование координат эту формулу не используют, т.к. для неё недостаточно одних только координат, нужна ещё и начальная скорость.